- B d t r a g e XWT Hydrodymamik. I; von c. w. Oseea. 1. Einleitung. In einer Abhandlung ,,Zur Theorie des Fliissigkeitswiderstandes" I) habe ich den Nachweis gefuhrt, daB sowohl die G r e e n -D i r i c h l e t sche wie die Helm ho 1 t z -K i r c hhoffsche Theorie fur die Bewegung, die in einer reibungslosen Fliissigkeit dadurch hervorgerufen wird, daB ein starrer K8rper sich darin mit konstanter Geschwindigkeit bewegt, unrichtig sind. Die Methode, die ich hierzu benutzte, laBt sich in wenigen Worten darlegen. Ich habe friiher 2, die Differentialgleichungen, welche nach S t o k e s und N a v i e r die Bewegung einer reibenden Fliissigkeit unter denselben Umstanden beherrschen, in ein System von Integralgleichungen ubergefuhrt. Stattwie die altere Hydrodynamikden Grenzubergang zu verschwindender Reibung ( p = 0) in den Differentialgleichungen zu machen, fiihrte ich ihn in diesen Integralgleichungen aus. So ergab sichallerdings nur fur einen speziellen Fallein System von Gleichungen, das unmittelbar ersehen lief3, daS, wenn die Bewegung der Fliissigkeit sonst wirbellos ist, notwendig hinter dem Kijrper eine Wirbelbewegung anftritt. Die Glieder, &us denen man dieses Resultat ablesen konnte, gingen dabei aus dem linearen Teile der (in geeigneter Weise umgeformten) Differentialgleichungen hervor.
Es diirfte ohne weiteres klar sein, dab man auf diese Weise nicht nur die stationare Bewegung, sondern auch den ganz allgemeinen Fall behandeln kann. Der erste Schritt hierzu besteht in der Auflosung der Differentialgleichungen :