Da es sich gezeigt hat, da13 der Druck an verschiedenen Stellen des Reaktions-Rohres nicht geniigend konstant ist, sondern auf einer Strecke von 50 cm um ca. 1.5 mrn linear abfiillt, haben wir die sich hieraus ergebende Anderung d e r Stromungs-Geschwindigkeit rechnerisch beriicksichtigt. Bezeichnet man mit x1 die Entfernung des Entstehungsortes der Radikale, und mit x2 die Entfernung des MeOspiegels, vom Beginn der Rohre (wo der gemessene Dnick po herrscht). so gelangt das Gas von x1 nach xp in der Zdt z = r/vo.(x,-x,)a/zvopo.(x2*-x1*), worin vo die Stromungs-Geschwindigkeit in cm pro Sekunde a m Anfang der Rohre lind a = (p,-pr,)/L das Dnickgefalle in der Rohre bedeutet (po = gemessener Dnick a m Anfang der Rohre, L = Rohrlange). 6) vergl. Kurve 111 in Figur 3 der Mitteil. I (S. 1345). 'Jp) Gaskonstante R = 62400 mm Hg x ccm. ") Die Dampfdruck-Kurve von Butylen ist in der Figur z nicht eingetragen, d a sic so nahe oberhalb der von n-Butan liegt, daO die ubersichtlichkeit leiden wiirde. (xgp)] Ober freie organieche Radihlt? im Gaszustccnd ( I I I . ) . 2717 L '9) Die Konzentration der Radikale betragt bei einer Beladungs-Temperatur von -23O maximal 1 0 -l ~ Mol. pro ccm, bzw. ihre molare Konzentration IO-' Mol. C,H, pro Mol. H,. Wiirde sich diese Radikalmenge nicht im Gasraum, sondern an der Rohrwandung befinden, so wiirde sie unter Annahme cines Qucrschnitts fiir aliphatische Kettcn von 20.1o-l@ qcm (s. z. B. A. E u c k e n , Lehrbuch d . chemischen Physik, Leipzig 1929, S. 490) in unserem Versuclr 1/500 der Oberflache einnehmen.