1257 14. a e r d i e Ausbredtung elektrornagmetd~cher Wellem dn dispergderenden H e d i m ; v o n W. E s m a r c h . 1. Der Vorgang der Ausbreitung elektromagnetischer Wellen in einem mit Elektronen oder Ionen beladenen Medium ist bisher meist in der Weise behandelt worden, da6 in dem Grundschema der Maxwellschen Gleichungen a19 Ausdruck fur die Dichte des Stromes die Summe von Verschiebungs-nnd Polarisationsstrom gesetzt wurde und die Polarisation als Funktion der im betrachteten Punkt herrschenden Feldstarke aus einer Schwingungsgleichung bestimmt wurde. Es wird dabei ausschlieBlich der stationare Schwingungszustand in Betracht gezogen, und die sich ergebenden Ausdriicke fiir Brechungsexponent, Absorptionskoeffizient usw. beziehen sich auch nur anf diesen Fall. Diese Art der Behandlung ist zwar formal sehr einfach, hat aber den groSen Nachteil, daS sie das eigen tliche physikalische W esen des Vorganges durchaus im Dunkeln laf3tein Umstand, der schon ofters zu Unk1a.rheiten nnd MiBverstandnissen Veranlassung gegeben hat. So ist man sich beispielsweise lange Zeit hindurch nicht dariiber klar gewesen , daS die beobachtbare Fortpflanzungsgeschwindigkeit stationar ausgebildeter Wellen in einem ponderablen Medium nichts weiter als die Geschwindigkeit ist, mit der die Phase der Welle sich ausbreitet, wahren'd die sogenannte Signalgeschwindigkeit stets der Lichtgeschwindigkeit im Vakuum gleich istein Punkt, der erst in einer neueren Arbeit von Hrn. A. Sommerfeld') endgiiltig klargestellt worden ist. Ein weiterer Ubelstand der gewohnlichen Behandlungsweise ist der, daS sie bloB stationare Schwingungsznstande beherrscht. Denn wenn man zur Behandlung solcher Falle iibergehen will, bei denen die 1) A. S o m m e r f e l d , Phys. Zeitschr. 8. p. 841. 1907; Festschr. fur --H. W e b e r 1912. Annslen dar P h M . IV. Folga. 42.