Der groBe Fortschritt, welchen Hrn. D e b yes Arbeiten iiber den EinfluE der WBrmebewegungl) der Theorie der Rontgenstrahlinterferenzen gebracht haben, veranla6t uns, auf zwei schon friiher in dieser Zeitschrift behandelte Fragen zuriickzukommen; und zwar sollen in Hinblick auf den Tem-peratureinfluB erweitert werden einmal die Theorie der Fleckenformz), sodann die Betrachtungen uber den EinfluB hemiedrischer Strukturen. 5) Da die in beiden Fallen vorkommenden Rechnungen ganz nach dem von D e b y e gebrauchten Schema verlaufen, so konnen wir uns in allen schon dort erorterten Punkten einigermaEen kurz fassen. 1. Die Form der Interferenzfiecke. Wir beschranken uns wie friiher auf die Durchstrahlung eines einfachen kubischen Raumgitters parallel einer Wiirfelkante. Bedeutet wie friiher R den Abstand der Antikathode vom Kristall, R den unendlich groBen Abstltnd des Aufpunktes vom Kristall, und sind Z, y, z die Koordinaten eines der bestrahlten Atome, so ist nach Gleichung (1) a. a. 0. die resultierende Schwingung im Aufpunkt Da aber im Gegerrsatz zu friiher die Atome nicht mehr in den Raumgitterpunkten liegen, sondern aus ihnen um Strecken ver-1) P. D e b y e , Verh. d. Deutsch. Physik. Ges. 16. p. 738. 1913. Wir benutzen im wesentlichen die gleicben Bezeichnungen wie dort, nur da8 H die B o l t z m a n n s c h e Konstante, k dagegen '2n : 1. bedeutet. 2) M. L a u e u. F. T a n k , Ann. d. Phys. 41. p. 1003. 1913. 3) M. L a u e , Ann. d. Phys. 41. p. 989. 1913, erster Zusatz.