140 2. Z u r Theor6e deg* B e u g u m g arc schwarxem Schirwaem; v o n A. B u b i n o w i c x (Antwort suf die Erwiderung von F. Kottler)
Zu den matkentatischen Entwicklungen, die Hr. Ko t t l e r in einer Arbeit (A)1) uber die Kirchhoffsche Theorie der Beugung bringt, habe ich in einer Note (111) einige Bernerkungen gemacht. Hrn. K.s darauf bezugliche Erwiderung (C) zwingt mich nun zu einer Antwort. Darin will ich mich mit seinen physikalischen Anschauungen und mathematischen Entwicklungen von A, B und C nur insoweit auseinandersetzen, als es eben erforderlich ist, um die von Hrn. K. in C gegen meine Note I11 angefuhrten Argumente zu widerlegen. Die Ausfiihrungen des Hrn. K. sollen dabei rnoglichst in der gleichen Reihenfolge wie er sie vorbringt, besprochen werden. ad 1. Die Kirchhoffsche Losung und das Sprungwertproblem. Hr. K. behauptet hier, es ware die Tatsache, da13 die Kirchhoffsche Losung am schwarzen Schirme einen Sprung um das direkt einfallende Licht erleidet, ,,schon H e n r i P o i n o a r b in seiner Theorie mathematique de la lumihre (1889) bekannt" gewesen. Demgegenuber ist festzustellen: Dieser Tatbestand wird von P o i n c a r b nicht erwahnt. P o i n c a r 6 erstreckt ferner das Kirchhof fsche Integral uber die Beugungsoffnung, d. h. uber irgendeine den beugenden Rand iiberspannende Flache. Diese Funktion (in I mit u ~~~~. bezeichnet) hat an dem Kirchhoffschen Schirme keinen Sprung (vgl. I, Fig. 3b). Hier verhalt sie sich vollkommen regular. Der Sprung dieser Funktion uILirch. liegt vielmehr in der den beugenden Rand iiberspannen-1) Die Arbeiten von F. Kottler iiber die Kirchhoffsche Theorie der Beugung (Ann. d.