✍ Scribed by K. F. Novobatzky
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Von K . F . N o v o b a t z k y Inhalt subersich t Die relativistische Wellengleichung von Schrodinger und Gordon wird nach der Methode der statistischen Gesamtheit behandelt. Es stellt sich heraus, daD sie als vollig einwandfreie relativistisch-spinlose ,,Ein-Teilchen wellengleichung" betrachtet werden kann, die ihren Sinn, im Gegensatz zur bestehenden Auffassung, nicht erst durch die zweite Quantelung erhiilt. Die moderne Literatur der Quantentheorie stellt sich einheitlich auf den Standpunkt B o r n s , wonach die Aussagen der Theorie statistisch zu bewerten sind. Das Kennzeichen statistischer Theorien besteht nun darin, eine statistische Gesamtheit zu definieren, um uber diese nach gewissen Regeln zu mitteln. Trotz des allgemeinen angenommenen statistischen Standpunktes findet man sondedmrerweise kein Bestreben, die statistische Gesamtheit und ihre Eigenschaften zu ermitteln. In einer kurzen Mitteilungl) machte ich einen Versuch in dieser Richtung. Dort wurde auch die spinlose relativistische Mechanik gestreift, jedoch unter der beschrankenden Annahme, daD die Ruhmasse des Teilchens sich wahrend der Bewegung nicht andere. Hier nun sol1 die Schrodinger-Gordon-Gleichung nach dem Muster von I in voller Allgemeinheit behandelt werden. Den Ausgangspunkt bildet die relativistische Punktmechanik. Der Massenpunkt mit der Ruhmassenkonstanten m, und der Ladung e stehe unter der Einwirkung eines elektromagnetischen Feldes mit dem Viererpotential Qi. Dann lautet die H a m i l t o n -J a c o bische Bewegungsgleichung: Die erste charakteristische Gleichung gibt die Vierergeschwindigkeit C2 38, axi ist nach (1) erfullt. Elimination vonaus der ersten und zweiten charakteristischen Gleichung fuhrt bekanntlich zur Bewegungsgleichung 1) Ann. Physik (6) 9, 406 (1951). In1 folgenden zitiert als I.
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