✍ Scribed by K. H. Geyer
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Elektron edstra hdun g
(Mitteilung aua der Forschungsanatslt der Deutschen Reichspost) (Wit 9 Abbildungen)
Experimentelle Ergebnisse fiihrten zu dem SchluB, dab der Grundvorgang der sekundaren Elektronenstrahlung als eine Wechselwirkung des primaren Elektrons mit einem Atom als Ganzem aufzufassen ist und da6 er im Gefolge eines Geschwindigkeitsverlustes des Primarelektrons (PE.1 auftrittl). Dagegen nehmen bisherige theoretische Arbeiten in wellenmechanischer Betrachtungsweise nur einen Stofl Elektron-Elektron zum Ausgangspunkt der Rechnungen, wofur als Grund die mangelhafte Variationsmoglichkeit bei der Beobachtung der Sekundarstrahlung gelten kann, so daB vom Experiment der Rechnung nicht geniigend prazisierte Voraussetzungen geliefert werden. So werden aus Sekundarstrahlungsmessungen direkt lediglich zwei Abhangigkeiten erhalten, namlich die der Menge an Sekundiirelektronen (SE.) von der Prirnarenergie und die Energieverteilung der SIC. Es fehlt demnach an Varianten, um einnial den Verlauf der Ausbreitung der PE. im Medium, dann den Auslase-Torgang, den Weg der SE. und schliefllich den EinfluB der auBeren Grenzflache beschreiben zu konnen. Im folgenden wird nun eine weitere Aussage iiber den Grundvorgang der SE.-Strahlung mitgeteilt, die man aus experimentellen Daten erhalt.
Reobachtet mail be1 verschiedenen Primarenergien L-,, die je PE, aus einer an Materie grenzenden Oberflache austretenden SE., 80 erhalt man in allen bekannten Fallen Kurven desselben schematischen Verlaufs, der in Abb. 1 a dargestellt ist. Man bezeichnet das Verhaltnis FOU Sekundarzu Primarintensitat als Ausbeute 6 = 5. 1) Vgl. hierzu: P. L e n a r d , Quantihtives uber Kathodenatrahlen aller Geschwindigkeiten (im folgenden xla QUK. bezeichnet), Heidelberg 1925. S. 133ff.
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