Der Strahlungswarmestrom zwischen zwei ebenen oder konvex gekriimmten Flachen (Abb. 1) betragt nach Kasparek [l]'): Abb. 1. Strahlungsaustausch zwischen zwei konvex gekrummten Flachen. Diese Gleichung gilt unter folgenden Bedingungen [ 11: -Die Flachen sind graue Strahler, so daR die Strahlungsemission nach dem Kosinusgesetz erfolgt und auRerdem der Emissionsgrad E mit dem Absorptionsgrad iibereinstimmt. -Die Strahlungsreflexion an den Oberflachen erfolgt ebenfalls nach dem Kosinusgesetz (diffuse Reflexion). -Das Medium zwischen den Flachen emittiert und absorbiert nicht. G1. (1) wurde nach der Methode der Strahlverfolgung abgeleitet, die darauf beruht , die wechselseitig zugestrahlten Teilwarmestrome Q1-2 und Q 2 j1 zwischen den beiden Flachen A1 und A2 unter Beriicksichtigung aller auftretenden Reflexionen zu bestimmen. Der netto zwischen den Flachen ausgetauschte Strahlungwarmestrom Q l z ergibt sich aus der Differenz dieser beiden Teilwarmestrome:
(2) Eine ausfiihrliche Herleitung von G1. (1) ist bei Kasparek [l] dargestellt.
Die Methode der Strahlverfolgung wird jedoch sehr uniibersichtlich und ist praktisch nicht gangbar fur Falle, bei denen eine oder beide Flachen konkav gekriimmt 'sind, also die Einstrahlzahlen pii # 0 sind (Abb. 2). Ein Teil der von diesen Flachen ausgehenden Strahlung trifft direkt wieder auf die Flache selbst. In diesem Fall sind zusatzlich zu den Anteilen der Strahlung, die nach