digkeit proportional sei). Es war aber klar, daB diese Ltisung des Problems kaum auf die Himmelsmechanik angewandt werden ktinne. Desto interessanter ist eine neue Bewegungsart des Mittels, auf welche M. Yalier in AN 216.303 hinweist. Indem er darauf aufmerksam macht, dafi der Raum um die Sonne durch eine Menge von Partikeln, welche durch die Kraft des Radiationsdrucks abgestokn werden, erfullt ist, hiilt er es fur moglich zu vermuten, daB dieses Mittel eine enorme Kadialgeschwindigkeit, welche von der Sonne weg gerichtet sei, besitze. Weitere Uberlegungen fUhren Vulic~ zu der Vermutung, dafl diese Geschwindigkeit die tangentielle Komponente des Widerstandes des unbeweglichen Mittels so- zusagen aufheben ktinne, und auf diese Weise erklirt er manche ratselhafte Erscheinungen in der Kometenbewegung. Diese interessante Vermutung Vulins ist durch die gewohnliche Methode der Siikularsttirungen zu prUfen. Wir haben selbstverstandlich keinen Grund zu vermuten, dafl die Radialgeschwindigkeit des Mittels so enorm whe, wie Yalicr annimmt. Der interplanetare Raum ist von Partikeln, welche die verschiedenartigsten Bewegungsgrtikn besitzen, erfullt. Da sind die kleinen Partikel, welche durch die Kraft des Radiationsdruckes abgestokn werden, eine g r o k Menge von hyperbolischen Meteoriten, abgesehen von den parabolischen Stromen; da sind auch Produkte des Zerfalls der Kometen, welche sich in einem Zustande fast relativen Gleichgewichts befinden. Es scheint ratsamer, wenn wir ftir die der Sonne nachsten Regionen eine kleine radiale (von der Sonne weg gerichtete) Geschwindigkeit des Mittels zulassen. Indem wir Charkow, Ukraina, Sternwarte, 192 2 Dezember. diese allein wahrscheinliche Hypothese annehmen, werden wir das Quadrat des Verhiltnisses v/ Y vernachlbsigen, wo v die Geschwindigkeit des Mittels in bezug auf die Sonne, Y die Bahngeschwindigkeit des Himmelskorpers ist. Sei Vl die relative Geschwindigkeit des Mittels, a ihr Winkel mit dem Radiusvektor (d. i. mit der Geschwindigkeit v), der Winkel zwischen v und V ist offenbar 180"-9. Die Losung des Geschwindigkeitsparallelogramms ergibt : 6 2 = V S + v S -2 v Y c o s ~ Wenn wir das Quadrat von E = v / Y vernachlassigen, sina = s i n t , b + 2 ~s i n ~c o s ~ cosa = -c o s ~+ 2 s s i n 2 ~. Wir werden den Widerstand durch folgendes Quadratgesetz ausdrllcken : K = e v, 2 . Es seien S, und 7 " ' die Komponenten in der Richtung des Radiusvektors und senkrecht dazu desjenigen Teiles des Widerstandes, welcher von v abhangig ist. So finden wir: 27