Inhsltsiibersicht
Um einen Uberblick uber die Lage von Energiebandern in Kristallen zu erhalten, kommt man bei Benutzung des Verfahrens von W i g n e r -S e i t z und S l a t e r mit Wasserstoff-Funktionen aus. Diese Funktionen hangen von einem empirisch bekannten Parameter ab. Der EinfluB cter Gitterstruktur auf die Energiebander 1aBt sich dann von dem des Atoms trennen.
Bei der Berechnung der Lage von Energiebandern in Kristallen kommt man in vielen Fallen damit aus, die Nullstellen der s-p-d
Wellenfunktionen im kugelsymmetrischen Kraftfeld des Atonirumpfes und die Nullstellen ihrer Ableitungen s'-p'-d' zu bestimmen. Die Funktionen miissen bei r = 0 die ubliche Randbedingung erfullen, bei r = 00 nicht. Man muB sie fur alle Werte E des in Betracht kommenden Energiegebietes kennen. W i g n e r -S e i t z l ) und Slater2) fanden die Nullstellen mit Hilfe der numerischen Losungen der Wellengleichung. I m Folgenden wird berucksichtigt, daB es im wesentlichen auf das Verhalten des Kraftfeldes, und damit der Wellenfunktion, fur grol3e r ankommt, wo die Abweichung der