Die allgemeimelativistische Formulierung eines physikalischen Problems, so sagt man, ist fur jedes beliebige Bezugssystem richtig. Messungen physikalischer GroSen werden indessen in einem bestimmten Bezugssystem ausgefiihrt von Beobachtern, die zwischen ihrem dreidimensionalen, physikalischen Raum und ihrer eindimensionalen, physikalischen Zeit unterscheiden. Um die MeBergebnisse mit der Theorie vergleichen zu konnen, mu6 man daher wissen, was iene Begriffe in der allgemeinen Relativitatstheorie bedeuten.
Die Antwort lautet : Das Bezugssystem ist eine zeitartige Kurvenkongruenz in der Raumzeit 8,. Es handelt sich um die Weltlinienkoiigruenz der Beobachter. Das durch die Tangentialrichtuiigen dieser Kongruenz gebildete El-Feld ist die physikalische Zeit des Bezugssystems. Sie spannt einen V i ein, welcher durch die Normalrichtungen der Kongruenz bestimmt wird. Dieserim allgemeinenanholonome Raum ist der physikalische. Wir wollen in dem vorliegenden Artikel zunachst zeigen, daB diese Vorstellungen den zahlreichen Veroffentlichungen [I, 2, 3, 5, 8, 12, 131 iiber den genanriten Problemkreis in der Tat zugrunde liegen. Die dort erzielten Ergebnisse lassen sich sogleich gewinnen, indem die den Matheniatikern wohl bekannte Theorie anholonomer Raume, und im Zusammenhang damit der anholonomen Koordinatentransformationen, [ 15, 211 auf unseren Spezialfall angewandt und physikalisch interpretiert wird. Dementsprechend sind die verschiedenen Aiisatze in der Literatur auch wirklich gleichwertig. Das schien bislang nicht vollig klar zu sein. Denn seltsamerweise wurde von der erwahnten mathematischen Theorie rdativ wenig Gebrauch gemacht. Vielmehr diirfte es sich haufig urn Nachentdeckungen derselben handeln. Zur Illustration unserer Vorstellungen werden wir uns mit dem Standardbeispiel beschaftigen, namlich mit der Bewegung ,,freier" Probekorper, die im V4 Geodaten beschreiben. Ein Test fur die physikalische Sinnhaftigkeit