Man iiberlagert einer zu untersuchenden Kugelwelle eine koharente ebene Welle oder man iiberlagert ihr eine andere koharente Kugelwelle. Man beobachtet die Interferenzerscheinungen. Sind die Zentren der Intreferenzerscheinungen vor dem Brennpunkt hell, so sind sie hinter dem Brennpunkt dunkel.
Eine Erklarung findet dieses Experiment durch die Annahme, daB sich die Phase der Welle beim Durchgang durch ihren Brennpunkt urn 180" andert. Eine konvergente Kugelwelle zeigt die Erscheinung der Phasenanomalie.
Auf diese Art bewiesen die oben genannten Autoren im Bereiche der Optik, daB sich die Phase im Bildraum von spharischen wie auch Zylinderlinsen stetig andert .
Theoretische Erklarungen des Phasenanomalieeffektes wurden ausgehend von der skalaren KIRCHHoFFschon Theorie oder direkt von der Wellengleichung aus gegeben. Alle diese Rechnungen wurden in optischer Naherung ausgefiihrt. Das heiBt, mannahm an, daB die Wellenlange viel kleiner als die Apparatedimensionen sei. Eine weitere Voraussetzung war die Annahme, daB die Bildweite viel groBer als der Blenden-ode] Linsenradius sein moge. RUBINOWICZ [13], 1141 und BOUWKAMP [I57 dagegen gelang die Umformung des zweifachen KIRCH-HoFFschen Flachenintegrals in ein Linienintegral iiber die Berandung ohne Vernachlassigungen und damit eine exakte Berechnung der Phasenanomalie. Die Gesamtwelle kann als Summe der geometrischen Welle und der Beugungswelle dargestellt werden.
Allgemein 1aBt sich das Ergebnis dieser experiinentellen und theoretischen Betrachtungen wie folgt zusammenf assen :