Absorptionsnzessunyeuz vow
Uttraschccllwellen in waflrigen LBsungen") Vita W e r m e r Bufl (Mit 7 Abbildungen) Einleitung G. G. Stokes') und G. K i r c h h o f f 2 ) gaben im Jahre 1845 bzw. 1868 Formeln fur den Wert des Absorptionskoeffizienten von Schallwellen an. S t o k e s berucksichtigte dabei nur den EinfluB der inneren Reibung 7, K i r c h h o f f auch den der Warmeleitung 1. Die von letzterem aufgestellte Formel lautet: wenn v die Frequenz, v die Schallgeschwindigkeit, 71 der Koeffizient der inneren Reibung, 0 die Dichte des Mediums, K der Koeffizient der Warmeleitung und x das Verhaltnis rler spezifischen Warmen ist. Die Definition des Absorptionskoeffizienten a ergibt sich am : (2)
J,= Joe--, worin x die Strecke ist, auf der die Intensitat J , der ebenen Welle auf den Wert J , gesunken ist. al kann fur Flussigkeiten gegen das erste Glied vernachlassigt werden. Eine Tabelle, in der der EinfluB der beiden Glieder dargestellt ist, befindet sich in L. Bergm a n n ,,Der Ultraschall''3); sie zeigt, daB bei W-asser aL < ccVund auch bei organischen Flussigkeiten ctI in der GroBenordnung aql o + bleibt. Als MaB fur die Schallintensitat dient entweder die Schalldruckamplitude P, welche mit J in der Beziehung steht:
(3) P 2 = ~Q V J , worin J die in 1 Sek. durch 1 om2 hindurchgehende Schallenergie ist, oder der Schallstrahlungsdruck X, der der Energie direkt proportional ist: 1 .J fur Flussigkeiten ergibt sich wegen x = 3 (4) s = -( 2 x + 1 ) , *) D 26. *) Der mechanische Teil dieser Anordnung wurde in der Werkstatt des physikalischen Institutes hergestellt.