Ahleitunny d e r Gleichunnyen der electi'omannetisciien Lichttheorte aus &em
Brfahrun ny sth a t such .em d e r Kry st a l ZoptUc ; v o n E. K e t t e l e r .
Die Maswell'sche Theorie hat nicht nur in der eigentlichen Electricitatslehre ! sondern auch in der theoretischen Optik einen gewaltigen Umschwung zu Wege gebracht. Nicht nur sind hier die meisten friiheren Meinungsverschieclenheiten zuxn Ausgleich gekommen, sondern man vermag auch die Besondeheiten der fiuheren Einzelsysteme jetzt , wo sie Theile eines grosseren Ganzen bilden, sowohl in ihrer Stellung gegen einander, als gegenuber dem Ganzen vollig zu ubersehen.
Man hat in den letzten Jahren vielfach in Buchern wie Vorlesungen die Optik gewissermassen als Anhang der Electricitatslehre betrachtet und das freilich insofern mit Recht, als uns fur magnetische Aetherschwingungen nicht. wie fir electrische ein eigenes Organ gegeben ist, und als j a auch die Maxwell-Hertz'schen Gleichungen auf electrischem Gebiete entdeckt worden sind.
Gibt inan indess zu, dass Neumann'sche Schwingungen senkrecht zii Strahl und Normale in der Polarisntionsebene, Fresnel'sche Schwingungen senkrecht zur Normale, und K e t teler'sche Schwingungen senkrecht zum Strahle l), beide senkrecht zur Polarisationsebene, gleichzeitig neben einander bestehen, so lassen sich, wie ich im Folgenden zeigen mochte, die R I axwell-Hertz'schen Gleichungen in grosser Einfachheit direct aus den Erfahrungsthatsachen der Krystalloptik ableiten. Der hier angedeutete Weg ist iiberaus gangbar; es fallen fur 1) Obwolil bereits B o u s s i n e s q , splter Lord R a y l e i g h , G l a z ebrook, Sarrau, B r i o t u. A. sich mit sogenannten Quasitransversalschwingungen beschgftigt haben, so bin ich doch der Einzige gewesen, welcher ,,Strahlschwingungen und Strahlwellen" systematisch verfolgt und in durchaus richtiger und erfolgreicher Weise durchgefiihrt hat. Ich werde mir daher im Folgenden geetatten, dieselben Kiirze halber als Ketteler'sche zu bezeiehnen.